ослабление возбуждения (См. Возбуждение) по мере его распространения вдоль нервного или мышечного волокна. В нормальных нервных и скелетных (поперечнополосатых) мышечных волокнах позвоночных животных возбуждение и, в частности, его электрический компонент - потенциал действия - подчиняется правилу "всё или ничего", т. е. возникает только после достижения раздражителем пороговой силы, а возникнув, распространяется далее без Д. В некоторых тканях (например, во многих мышцах членистоногих) возбуждение распространяется с Д. и при нормальных условиях. В соответствии с мембранной теорией возбуждения (См. Мембранная теория возбуждения), бездекрементное проведение возбуждения превращается в декрементное во всех случаях, когда ослабляется регенеративная Деполяризация, лежащая в основе образования потенциала действия (см. Биоэлектрические потенциалы). Это имеет место, например, при воздействии на нерв или мышцу анестетиков, наркотиков, при прекращении кровообращения и т.д.

Лит.: Катц Б., Нерв, мышца и синапс, пер. с англ., М., 1968.

Б. И. Ходоров.

количественная характеристика быстроты затухания колебаний. Д. з. δ равен натуральному логарифму отношения двух последующих максимальных отклонений х колеблющейся величины в одну и ту же сторону:

Д. з. - величина, обратная числу колебаний, по истечении которых амплитуда убывает в е раз. Например, если δ = 0,01, то амплитуда уменьшится в е раз после 100 колебаний. Д. з. характеризует число периодов, в течение которых происходит затухание колебаний, а не время такого затухания. Полное время затухания определяется отношением Т/δ.

Обычные величины средних значений Д. з. некоторых систем: акустической колебательной системы δ ≈ 0,1; электрические контуры δ ≈ 0,02 - 0,05; камертон δ ≈ 0,001; кварцевая пластинка δ ≈ 10^-4 - 10^-5. Отсюда видно, что, например, камертон совершает около 1000 колебаний, прежде чем амплитуда колебаний уменьшится в 3 раза (т.к. е = 2,718 ≈ 3).

В теории вынужденных колебаний (См. Вынужденные колебания) обычно вместо Д. з. пользуются понятием добротности колебательной системы (См. Добротность колебательной системы) Q, с которой Д. з. связан соотношением

при больших добротностях Д. з. δ ≈ π/Q.

Лит.: Стрелков С. П., Введение в теорию колебаний, 2 изд., М., 1964.

В. Н. Парыгин.

(лат. decrementum убывание, уменьшение) постепенное ослабление возбуждения (затухание волны деполяризации) по мере его распространения по возбудимой структуре.